Для срабатывания больших теплоперепадов при умеренных окружных скоростях, кроме ступеней скорости, применяют ступени давления.

В многоступенчатой турбине со ступенями давления весь располагаемый теплоперепад H_а срабатывается последовательно в отдельных ступенях, поэтому действительная скорость пара на выходе из сопел каждой ступени

Сравнивая скорость c_1z со скоростью выхода пара из сопел одноступенчатой турбины при том же H_а, можно сделать вывод,

что в многоступенчатой турбине при таком же отношении u / c₁, как и у одноступенчатой, можно уменьшить скорость пара и, следова­тельно, окружную скорость в ?z раз.

На рис. 86 показаны процессы расширения пара на s—i- диа­грамме в многоступенчатой активной турбине с тремя ступенями давления (а) и в реактивной турбине с четырьмя ступенями дав­ления (б). Они состоят из последовательных процессов отдельных ступеней, порядок построения которых аналогичен одноступен­чатым турбинам. Точки С₁, С₂, С₃ и С₄ определяют состоя­ние пара по выходе из соответствующих ступеней.

В многоступенчатых турбинах выходная энергия, определяемая абсолютной скоростью С₂, на выходе из ступени может быть ча­стично или полностью использована в последующей ступени. Дей­ствительная скорость истечения пара из сопел ступени с учетом использования выходной энергии из предыдущей ступени

При рассмотрении процесса расширения пара в ступени было установлено, что кинетическая энергия пара, затраченная на пре­одоление вредных сопротивлений, преобразовывается обратно в тепловую, нагревая пар и увеличивая тем самым его энтальпию и энергию. Результатом нагрева пара теплотой трения является увеличение удельного объема. Действительный процесс расшире­ния (A₀ A₁ С₁ A₂ С₂ A₃С₃) (см. рис. 86) протекает при больших удель­ных объемах по сравнению с адиабатным процессом. Изобары по мере удаления в сторону увеличения энтропии расходятся, и вер­тикальное расстояние между ними увеличивается. Поэтому адиа­батные теплоперепады ступеней h_а2 и h_а3 больше, чем соответ­ствующие отрезки на основной адиабате и, следовательно, их сумма больше общего адиабатного теплоперепада H_а:

Величина ? H_а называется возвращенным теплом турбины, а величина H_а + ?H_а является действительно располагаемым теплоперепадом турбины.

Отношение действительного располагаемого теплоперепада к адиабатному называется коэффициентом _% возвращенного тепла:

Для судовых турбин принимают R= 1,03?1,08 в зависимости от располагаемого теплоперепада, числа ступеней и к. п. д. на ступенях. Чем больше количество ступеней, тем больше R, так как при этом процесс расширения на s—i-диаграмме сдвигается в сто­рону увеличения энтропии. Наличие возвращенного тепла в много­ступенчатых турбинах повышает общий к. п. д. турбины ?_it по сравнению с к. п. д. отдельной ступени

?_it = R?_iст.       (69)

Таким образом, к. п. д. турбины в R раз больше среднего к. п. д. ступени. С учетом возвращенного тепла относительный внутренний к. п. д. современных турбин ?_it = 75?85%.